Содержание:
Закон Стефана-Больцмана
Суммарная плотность излучения черного тела (плотность излучения в диапазоне l=0…¥) пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры:
,
где σ = 5, 6697·10 -8 Вт·м -2 ·К -4 — постоянная Стефана-Больцмана.
Для сравнения различных излучателей используется общий эталон – абсолютно черное тело. Абсолютно черное тело полностью поглощает все падающие на него излучения.
Абсолютно черное тело — научная абстракция; в природе такого тела не существует. Для реальных же тел закон Стефана—Больцмана не применим, так как распределение плотности излучения по спектру у реальных тел и у абсолютно черного тела различны. Особенно это характерно для газов, которые излучают в определенных сравнительно узких полосах спектра. Однако у большинства твердых тел с шероховатыми поверхностями, особенно у диэлектриков, полупроводников и окислов металлов, распределение энергии по спектру имеет такой же характер, как и у абсолютно черного тела. Такие тела называют серыми. Они характерны тем, что отношение их энергетических яркостей к энергетической яркости абсолютно черного тела при той же температуре, называемое коэффициентом излучения, не зависит от длины волны.
Строго говоря, серых тел тоже в природе не существует. Так, например, у многих металлов коэффициент излучения значительно уменьшается при увеличении длины волны, а у диэлектриков, наоборот, увеличивается. Но в ограниченных спектральных диапазонах многие тела с достаточной точностью можно считать серыми.
Введение понятия «серого тела» расширяет возможности практического использования закона Стефана–Больцмана, который для серого излучателя принимает вид
.
Коэффициент излучения eT является безразмерным и характеризует долю суммарного по спектру излучения данного материала от излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Если рассматривают не суммарное излучение, а излучение в узкой области спектра, то коэффициент излучения называют спектральным и обозначают el.
Коэффициент излучения eT зависит от материала, температуры, состояния излучающей поверхности и степени ее окисления. Так, окисление нержавеющей стали при температуре 1150°С в течение 15 мин повышает коэффициент с 0,2 до 0,8.
Зависимости коэффициента излучения от температуры и длинны волн является наиболее важными характеристиками оптического излучения различных веществ.
Дата добавления: 2015-09-04 ; просмотров: 798 . Нарушение авторских прав
Закон Стефана — Больцмана
Закон Стефана — Больцмана
Закон Стефана — Больцмана — закон излучения абсолютно чёрного тела. Определяет зависимость мощности излучения абсолютно чёрного тела от его температуры. Формулировка закона:
Мощность излучения абсолютно чёрного тела прямо пропорциональна площади поверхности и четвёртой степени температуры тела:
где ε — степень черноты (для всех веществ ε 
где 
— постоянная Планка, k — постоянная Больцмана, c — скорость света.
Численное значение 
Дж · с -1 · м -2 · К -4 .
Закон открыт независимо Й. Стефаном и Л. Больцманом в предположении пропорциональности плотности энергии излучения и его давления p = ρ / 3 . В 1880 г. подтверждён Лео Гретцем.
Важно отметить, что закон говорит только об общей излучаемой энергии. Распределение энергии по спектру излучения описывается формулой Планка, в соответствии с которой в спектре имеется единственный максимум, положение которого определяется законом Вина.
Применение закона к расчёту эффективной температуры поверхности Земли даёт оценочное значение, равное 249 К или −24 °C.
Литература
- Курс общей физики, книга 5, И. В. Савельев: Астрель, 2001, ISBN 5-17-004587-5
Wikimedia Foundation . 2010 .
Смотреть что такое «Закон Стефана — Больцмана» в других словарях:
ЗАКОН СТЕФАНА-БОЛЬЦМАНА — (закон Стефана), в физике принцип, согласно которому энергия, излучаемая из абсолютно черного тела на определенном участке за определенное количество времени, прямо пропорциональна четвертой степени термодинамической температуры (Т4). Постоянная… … Научно-технический энциклопедический словарь
Закон Стефана-Больцмана — Закон Стефана Больцмана закон излучения абсолютно чёрного тела. Определяет зависимость между мощностью излучения энергии нагретым телом и температурой нагрева. Формулировка закона: Мощность излучения абсолютно чёрного тела прямо пропорциональна … Википедия
Закон Стефана — Закон Стефана Больцмана закон излучения абсолютно чёрного тела. Определяет зависимость мощности излучения абсолютно чёрного тела от его температуры. Формулировка закона: Мощность излучения абсолютно чёрного тела прямо пропорциональна… … Википедия
закон Стефана — Больцмана — — [А.С.Гольдберг. Англо русский энергетический словарь. 2006 г.] Тематики энергетика в целом EN Stefan Boltzmann s law … Справочник технического переводчика
закон Стефана-Больцмана — Stefano ir Bolcmano dėsnis statusas T sritis Energetika apibrėžtis Spinduliuotės dėsnis, teigiantis, kad absoliučiai juodo kūno spinduliuojamos šilumos srauto tankis yra proporcingas kūno termodinaminei temperatūrai, pakeltai ketvirtuoju laipsniu … Aiškinamasis šiluminės ir branduolinės technikos terminų žodynas
Закон излучения Стефана — Больцмана — Закон Стефана Больцмана закон излучения абсолютно чёрного тела. Определяет зависимость между мощностью излучения энергии нагретым телом и температурой нагрева. Формулировка закона: Мощность излучения абсолютно чёрного тела прямо пропорциональна … Википедия
Закон Планка — Формула Планка выражение для спектральной плотности мощности излучения абсолютно чёрного тела, которое было получено Максом Планком для равновесной плотности излучения u(ω,T). После того как вывод Релея Джинса для излучения абсолютно чёрного тела … Википедия
Закон излучения Планка — Формула Планка выражение для спектральной плотности мощности излучения абсолютно чёрного тела, которое было получено Максом Планком для равновесной плотности излучения u(ω,T). После того как вывод Релея Джинса для излучения абсолютно чёрного тела … Википедия
Закон смещения Вина — Кривые потока излучения абсолютно чёрных тел с разной температурой. Наглядно можно увидеть, что возрастании температуры максимум излучения сдвигается в ультрафиолетовую часть спектра (в область коротких длин волн). Именно эту особенность и описы … Википедия
СТЕФАНА — БОЛЬЦМАНА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ — утверждает пропорциональность 4 й степени абс. темп ры Т полной объёмной плотности r равновесного излучения (r=аT4, где а постоянная) и связанной с ней полной испускательной способности u (u=sT4, где s Стефана Больцмана постоянная). Сформулирован … Физическая энциклопедия
Закон Стефана—Больцмана
Нагретые тела излучают энергию в виде электромагнитных волн различной длины. Когда мы говорим, что тело «раскалено докрасна», это значит, что его температура достаточно высока, чтобы тепловое излучение происходило в видимой, световой части спектра. На атомарном уровне излучение становится следствием испускания фотонов возбужденными атомами (см. Излучение черного тела). Закон, описывающий зависимость энергии теплового излучения от температуры, был получен на основе анализа экспериментальных данных австрийским физиком Йозефом Стефаном и теоретически обоснован также австрийцем Людвигом Больцманом (см. Постоянная Больцмана).
Чтобы понять, как действует этот закон, представьте себе атом, излучающий свет в недрах Солнца. Свет тут же поглощается другим атомом, излучается им повторно — и таким образом передается по цепочке от атома к атому, благодаря чему вся система находится в состоянии энергетического равновесия. В равновесном состоянии свет строго определенной частоты поглощается одним атомом в одном месте одновременно с испусканием света той же частоты другим атомом в другом месте. В результате интенсивность света каждой длины волны спектра остается неизменной.
Температура внутри Солнца падает по мере удаления от его центра. Поэтому, по мере движения по направлению к поверхности, спектр светового излучения оказывается соответствующим более высоким температурам, чем температура окружающий среды. В результате, при повторном излучении, согласно закону Стефана—Больцмана, оно будет происходить на более низких энергиях и частотах, но при этом, в силу закона сохранения энергии, будет излучаться большее число фотонов. Таким образом, к моменту достижения им поверхности спектральное распределение будет соответствовать температуре поверхности Солнца (около 5 800 К), а не температуре в центре Солнца (около 15 000 000 К).
Энергия, поступившая к поверхности Солнца (или к поверхности любого горячего объекта), покидает его в виде излучения. Закон Стефана—Больцмана как раз и говорит нам, какова излученная энергия. Этот закон записывается так:
где Т — температура (в кельвинах), а σ — постоянная Больцмана. Из формулы видно, что при повышении температуры светимость тела не просто возрастает — она возрастает в значительно большей степени. Увеличьте температуру вдвое, и светимость возрастет в 16 раз!
Итак, согласно этому закону любое тело, имеющее температуру выше абсолютного нуля, излучает энергию. Так почему, спрашивается, все тела давно не остыли до абсолютного нуля? Почему, скажем, лично ваше тело, постоянно излучая тепловую энергию в инфракрасном диапазоне, характерном для температуры человеческого тела (чуть больше 300 К), не остывает?
Ответ на этот вопрос, на самом деле, состоит из двух частей. Во-первых, с пищей вы получаете энергию извне, которая в процессе метаболического усвоения пищевых калорий организмом преобразуется в тепловую энергию, восполняющую потери вашим телом энергии в силу закона Стефана—Больцмана. Умершее теплокровное весьма быстро остывает до температуры окружающей среды, поскольку энергетическая подпитка его тела прекращается.
Еще важнее, однако, тот факт, что закон распространяется на все без исключения тела с температурой выше абсолютного нуля. Поэтому, отдавая свою тепловую энергию окружающей среде, не забывайте, что и тела, которым вы отдаете энергию, — например, мебель, стены, воздух, — в свою очередь излучают тепловую энергию, и она передается вам. Если окружающая среда холоднее вашего тела (как чаще всего бывает), ее тепловое излучение компенсирует лишь часть тепловых потерь вашего организма, и он восполняет дефицит за счет внутренних ресурсов. Если же температура окружающей среды близка к температуре вашего тела или выше нее, вам не удастся избавиться от избытка энергии, выделяющейся в вашем организме в процессе метаболизма посредством излучения. И тут включается второй механизм. Вы начинаете потеть, и вместе с капельками пота через кожу покидают ваше тело излишки теплоты.
В вышеприведенной формулировке закон Стефана—Больцмана распространяется только на абсолютно черное тело, поглощающее всё попадающее на его поверхность излучение. Реальные физические тела поглощают лишь часть лучевой энергии, а оставшаяся часть ими отражается, однако закономерность, согласно которой удельная мощность излучения с их поверхности пропорциональна Т 4 , как правило, сохраняется и в этом случае, однако постоянную Больцмана в этом случае приходится заменять на другой коэффициент, который будет отражать свойства реального физического тела. Такие константы обычно определяются экспериментальным путем.
Австрийский физик-экспериментатор. Родился в г. Клагенфурт (Klagenfurt). По окончании Венского университета продолжил свою карьеру там же — с 1863 года в качестве профессора кафедры высшей математики и физики, а с 1866 года — по совместительству в качестве директора Института экспериментальной физики при Венском университете. Исследования Стефана затронули целый ряд разделов физики, включая явления электромагнитной индукции, диффузии, молекулярно-кинетическую теорию газов. Однако своей научной репутацией он обязан, прежде всего, работе по исследованию теплопередачи посредством излучения. Именно он экспериментально нашел формулу закона Стефана—Больцмана путем измерения теплоотдачи платиновой проволоки при различных температурах; теоретическое же обоснование закона дал его ученик Людвиг Больцман. Используя свой закон, Стефан впервые дал достоверную оценку температуры поверхности Солнца — около 6000 градусов по абсолютной шкале.
Закон стефана-больцмана для серого тела
2. Тепловое излучение
Тепловое излучение – процесс распространения электромагнитных колебаний с различной длиной волн, обусловленный тепловым движением атомов или молекул излучающего тела. Возникновение потока лучей в результате превращения тепловой энергии в лучистую, называется излучением или лучеиспусканием, а обратный переход лучистой энергии в тепловую называют поглощением лучей.
В зависимости от температуры излучающего тела его лучеиспускание различно. При температуре ниже 500°С только незначительная часть всех лучей воспринимается глазом как “свет”, а наибольшая часть приходится на долю невидимого теплового излучения. Интенсивность теплового излучения характеризуется излучательной (лучеиспускательной) способностью тела, имеющего температуру Т:
, (2.1)
где Q л – полное количество теплоты, Дж; F – поверхность излучающего тела, м 2 ; τ – время, с.
Лучеиспускательная способность тела есть количество энергии, излучаемое в единицу времени единицей поверхности нагретого тела, имеющего температуру Т, в окружающую среду с температурой абсолютного нуля. Для абсолютно черного тела связь между излучательной способностью и абсолютной температурой выражается законом Стефана-Больцмана:
, (2.2)
где Ко – константа излучения абсолютно черного тела, Ко=5,67·10 -8 Вт/(м 2 ·К 4 ); Т – абсолютная температура поверхности тела, К; E о – излучательная способность черного тела, Вт/м 2 .
Тело, которое поглощает только часть энергии с любой длиной волны, принято называть серым телом. Отношение коэффициента излучения серого тела (С) к коэффициенту излучения абсолютно черного тела (Со) при той же температуре называют относительной излучательной способностью или степенью черноты тела ε:
, (2.3)
где Со – коэффициент излучения абсолютно черного тела, Со = 5,67 Вт/(м 2 ·К 4 ).
Величина ε является важнейшей характеристикой любого серого тела. Числовые значения ε для некоторых металлов приведены в таблице 2.1.
Значения степени черноты для некоторых материалов
Энциклопедия по машиностроению XXL
Оборудование, материаловедение, механика и .
Закон Стефана — Больцмана для излучения абсолютно черного тела
Закон Стефана—Больцмана является одним из основных фундаментальных законов теории теплового излучения. Входящий в этот закон коэффициент излучения абсолютно черного тела не зависит от того, каким образом осуществлено данное черное тело и для всех абсолютно черных [c.31]
Закон Стефана—Больцмана. Закон определяет зависимость интегральной плотности потока излучения абсолютно черного тела от температуры. Искомое выражение для д определяется интегрированием закона Планка по спектру [c.249]
Закон Стефана — Больцмана дает интегральную величину излучения абсолютно черного тела. Между тем очень важно знать, как распределяется энергия излучения по отдельным участкам спектра, т. е. определить спектральные плотности излучения. Разделим весь спектр на бесконечно малые интервалы и для каждого из них возьмем отношение плотности излучения йЕо к величине интервала спектра йх [c.21]
В XIX веке производились многочисленные исследования зависимости интегральной лучеиспускательной способности нагретых тел от температуры, т. е. величины, которая определяет суммарную энергию всех длин волн, излучаемых телами. Эти исследования приводили к противоречивым результатам. Основная причина расхождений была окончательно выяснена после установления закона Кирхгофа, так как излучение определяется не только температурой, но также составом тела и физическими свойствами излучающей поверхности. А на эту сторону дела в экспериментальных исследованиях не обращалось должного внимания. Из эмпирически установленных законов следует отметить только результат, найденный в 1879 г. Стефаном (1835—1898). Он нашел, что для черных тел излучательная способность пропорциональна четвертой степени температуры. Через пять лет Больцман получил этот результат теоретически из термодинамических соображений и показал, что он абсолютно верен для абсолютно черных тел. Этот результат, получивший название закона Стефана — Больцмана, был подтвержден последующими опытами по излучению абсолютно черного тела. [c.685]
Как следствие закона Планка при интегрировании спектральной плотности излучения абсолютно черного тела по длинам волн от нуля до бесконечности получаем закон Стефана-Больцмана для интегральной энергетической яркости, Вт/(м2-ср), [c.59]
Плазма не является абсолютно черным телом. Она проницаема для излучений и поэтому не подчиняется закону Стефана—Больцмана. Плазма обладает небольшой лучеиспускательной способностью. [c.325]
Следовательно, энергия излучения пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Строго закон Стефана-Больцмана справедлив только для абсолютно черного тела. Однако опытами Стефана и других исследователей было показано, что этот закон может быть применен и к реальным телам. В этом случае он принимает вид [c.155]
Законы Планка и Стефана—Больцмана получены для абсолютно черного тела. Для реальных тел зависимость интенсивности излучения от температуры Ти длины волны X может быть установлена только на основе опыта. Экспериментальные данные показывают, что кривые 1 = f X) для большинства твердых тел подобны соответствующим кривым для абсолютно черного тела. Такие тела принято называть серыми. Для них при одинаковых температурах отношение IJ остается постоянным [c.138]
Для абсолютно черного тела, нагретого значительно сильнее окружающей среды, температура может быть получена из закона Стефана — Больцмана из суммарной (по всем длинам волн) плотности потока излучения в единице те.лесного угла [c.361]
Закон Стефана — Больцмана может быть применен к серым телам. В этом случае используется положение о том, что у серых тел, так же как и у черных, собственное излучение пропорционально абсолютной температуре в четвертой степени, но излучательная способность мень ше, чем излучательная способность абсолютно черных тел при той же температуре (рис. 15-6). Тогда этот закон для серых тел принимает вид [c.350]
Излучение реальных тел в той или иной степени отклоняется от закона Стефана—Больцмана. Действительная форма кривой интенсивности излучения может отличаться от формы, соответствующей уравнению (7-3) для некоторых длин волн интен сив ность излучения может быть ниже, чем у абсолютно черного тела, а для других длин волн из- [c.259]
В курсах физики приводится теоретически устанавливаемая (и экспериментально подтвержденная) зависимость (закон Стефана — Больцмана) для определения количества тепла, излучаемого абсолютно черным телом. Так называется тело, обладающее способностью к максимальному излучению (и поглощению) лучистой энергии. По этой зависимости [c.70]
Как известно, общий удельный поток энергии излучения всех длин волн для абсолютно черного тела выражается уравнением Стефана — Больцмана. Однако поскольку излучающие и поглощающие тела в топке не являются абсолютно черными, а также по некоторым другим причинам закон Стефана — Больцмана в топке в чистой форме не проявляется. Поэтому для практических целей расчета лучистого теплообмена в топке приходится пользоваться полуэмпирическими методами. По методу, предложенному А. М. Гурвичем, в качестве исходной принимается формула [c.344]
Б. Запишите уравнение закона Стефана — Больцмана для абсолютно черных и серых тел. Изобразите спектр излучения этих тел. В чем физический смысл степени черноты тела [c.241]
Вт при а = 0,5 мм, 1 = 10 см. Таким образом, для опытов по самофокусировке требуются сравнительно высокие мощности пучков, которые, однако, вполне доступны при использовании лазеров. Средняя освещенность в рассмотренном числовом примере составляет Р1псР = 10 Вт/см . С помощью закона Стефана—Больцмана легко подсчитать, что для достижения такой же освещенности при использовании излучения абсолютно черного тела необходима температура Т — 2,7 — № К, где Q — телесный угол пучка. Из произведенного сопоставления понятно, почему явление самофокусировки было открыто лишь после создания мощных лазеров (Н. Ф. Пилипецкий, А. Р. Рустамов, 1965 г. теоретическое предсказание Г. А. Аскарьян, 1962 г.). [c.823]
Параболическим законом является закон Стефана — Больцмана (Stefan — Bolzmann) излучения абсолютно черного тела, где и = 4. Во всех этих законах п — безразмерная константа, одинаковая для любого явления одной и той же природы и отличающаяся для явлений разного рода. Поэтому величина, выражаемая степенью, имеет одинаковую размерность для каждого явления одной и той же природы, и возражения размерности не возникает. [c.279]
Серые тела обладают сплощным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела. Для расчетоа излучения серых тел используются законы Планка и Стефана-Больцмана, если известна так называемая степень черноты этих тел Степенью черноты ь называется отнощение энергии, излучаемо серым телом, к энергии излучения абсолютно черного тела при одной и той же температуре, т. е. [c.191]
Для серых тел, у которых спектральная плотность потока излучения меньше чем у абсолютно черного тела при той же темпералуре, закон Стефана-Больцмана будет иметь вид [c.58]
Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больцмана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = s o0 = С0. [c.177]
Но применить этот закон к дуге в большинстве случаев невозможно, потому что закон Стефана — Больцмана относится к телам, имеющим непрерывный спектр излучения. Дуга же, как известно имеет линейчатый спектр излучения, причем характер этого спектр изменяется с температурой. На рис. 5-7 показано распределень энергии излучения в спектре абсолютно черного тела при разныл температурах, а на рис. 5-8 дано сравнение распределения энергии в спектрах абсолютно черного тела и газа. Рис. 5-8 является схематическим. Он показывает, что в спектре газа имеется ряд линий и полос, в пределах которых совершается излучение, а между ними — пространства, не дающие излучения. Для того чтобы найти суммарное излучение, необходимо было бы проинтегрировать сложную кривую рис. 5-8, которая, как указано выше, меняется с температурой. В ней появляются некоторые новые линии, другие могут исчезнуть, а при очень высоких температурах появляется усиливающийся [c.132]
В соответствии с законом Стефана — Больцмана плотность потока излучения пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Для данного тела она не зависит от каких-либо других факторов. Закон Стефана — Больцмана применим и к серым телам. У серых тел, как и у черных, собственное излучение пропарцио-налБпо четвертой степени абсолютной температуры, но излучение меньше, чем излучение абсолютно черных т-эл при той же температуре. Для серых тел закои Стефана — Больцмана записывается в виде [c.188]
Законы Планка и Стефана — Больцмана были установлены для абсолютно черного тела. Зависимость интенсивности излучения от температуры и длины волны для реальных тел может быт1> установлена только на основе опыта. Экспериментальные данные для большинства твердых тел показывают, что кривая /л=/(А) непрерывна [c.262]
Радиационный метод является относительным методом. Он основан на сравнении излучения исследуемого тела с излучением абсолютно черного или другого тела (эталона) с известным коэффициент-том излучения Л. 4, 76, 305—307]. Для вооприятия лучистой энергии служит приемное устройство, внутри которого помещается дифференциальная термопара. Один из спаев термопары воспринимает излучение, падающее с исследуемого тела, другой — с поверхности эталонного тела. Результирующая термо-э. д. с. дифференциальной термопары измеряется гальванометром. Коэффициент излучения исследуемого тела определяется из закона Стефана—Больцмана, которому в этом случае придается вид [c.360]
Рассмотренные законы излучения справедливы для абсолютно черных тел. Каким образом использовать эти законы при изучении излучения реальных тел С этой целью используется понятие серого тела. Спектр излучения серого тела =/(я,,7 ) изображается линиями, ординаты которых в е раз меньше ординат на графике рис. 13-2, построенном для абсолютно черного тела. СледовательиоГ х = ох здесь величина е меняется для различных теи от О до 1 (абсолютно черное тело) и называется степенью черноты. Степень черноты представляет собой отношение собственного излучения тела к потоку абсолютно черного тела при той же температуре. Закон Стефана — Больцмана для серого тела записывается в виде [c.318]
В к-ром согласно международному соглашению константа ( 2= 1,432 см °С, а Т1 соответствует золота 1 336° К. При интегрировании ур-ия Планка получается выражение общего количества энергии, испускаемой черным телом для всех длин волн, которое отвечает известному закону полной радиации Стефана—Больцмана Е а Т , где ЧУ—константа, а Т—абсолютная температура. Существует два типа пирометров, основанных на излучении. В одном случае сравниваются интенсивность излучения или практически яркость для определенной длины волны с яркостью нормального излучателя и в другом—измеряется общее количество энергии излучения накаленного тела. Первые назьшаются оптическими, а вторые — радиационными пирометрами. Следует отметить, что в, то время как общее излучение повышается с Г лишь в 4-ой степени, интенсивность излучения в определенной длине волны возрастает в степени 15— 0 от °. Т. о. измерения с помощью оптических пирометров оказываются несравненно более чувствительными. Однако преимущество радиационных пирометров заклю- чается в объективности. их показаний и в возможности благодаря э ому автоматической регистрации. Поэтому непригодные в качестве прецизионных приборов, они с успехом служат для контроля Г-ного режима в -заводских установках. Сущность устройства их состоит в том, что энергия излучения накаленного тела концентрируется на воспринимающей поверхности и здесь, превращаюсь в теплоту, дает термоэлектрич. или другой эффект. В качестве собирательного при- [c.227]
Смотреть страницы где упоминается термин Закон Стефана — Больцмана для излучения абсолютно черного тела : [c.148] [c.249] [c.152] [c.383] [c.60] Теплотехнический справочник Том 2 (1976) — [ c.185 ]
Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) — [ c.185 ]
